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\begin{document}
\title[Zeeman-Effekt, F44]{Zeeman-Effekt}  
\author{Ina Schüssler, Christian Köhler}
%\institute[]{}
\date{\today}  






























\frame{
\frametitle{Theorie}
\framesubtitle{Normaler Zeeman-Effekt}

\begin{itemize}
\item Bohrsches Magneton $\mu_B = \frac{e\,h_{quer}}{2m_e}$  $\; \Rightarrow \;$ wird in Teil I bestimmt
\end{itemize}

${\bf\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\,\Delta E_m=\mu_B\,m\,B}$

\bigskip

$ \Rightarrow $ Abstand $\Delta E_m$ zwischen den Linien ist beim normalen Zeeman-Effekt konstant

\bigskip

\includegraphics[width=3cm]{normalerzee.jpg}



}






\frame{
\frametitle{Theorie}
\framesubtitle{Anormaler Zeeman-Effekt}

\begin{itemize}
\item Elektronen-Spin wird beachtet
\item Gesamt-Drehimpuls $\vec J=\vec L+\vec S $
\item $\Delta E$ ergibt sich jetzt quantenmechanisch aus der Hamilton-Gleichung zu $\Delta E= \mu_B \, B\, M_J \, g_J$
\item Landé-Faktor $g_J= 1 + \frac{J(J+1)+S(S+1)-L(L+1)}{2\, J(J+1)}$ 

\item Normaler Zeeman-Effekt ist Spezialfall mit $\vec S=0$

\end{itemize}


}








\frame{
\frametitle{Theorie}
\framesubtitle{Auswahlregeln}

\begin{itemize}

\item $\Delta l = \textpm 1$
\item $\Delta m = 0, \,\textpm 1$  $\Rightarrow$ 3 Zeemann-Übergänge
\item $\Delta S = 0$

\end{itemize}

\includegraphics[width=6cm]{uebergaenge.jpg}

}








\frame{
\frametitle{Theorie}
\framesubtitle{Polarisation}

\begin{itemize}
\item $\Delta m = 0$  \; $\Rightarrow$ \; linear polarisiertes Licht
\item $\Delta m = \textpm 1$ \; $\Rightarrow$ \; zirkular polarisiertes Licht
\end{itemize}

\includegraphics[width=4cm]{fig7.gif}

}



\frame{
\frametitle{Teil I}
\framesubtitle{Versuchsaufbau}

\includegraphics[width=8cm]{Aufbau.jpg}

a) Magnetpole \;
b) Cd-Lampe \;
c) Rotfilter \;
d) Lummer-Gehrcke-Platte \;
e) Teleskop \;
f) Okular \;
g) Höhenjustierung \;
h)i) Feststellschrauben (na) \;


}


\frame{
\frametitle{Teil I}
\framesubtitle{Lummer-Gehrcke-Platte}

\includegraphics[width=9cm]{CTM.jpg}

\begin{itemize}
\item hohe Auflösung, weil
	\begin{itemize}
	\item Platte sehr viel länger als dick
	\item hoher Reflexionskoeffizient
	\end{itemize}
\item optische Verzögerung zwischen zwei Lichtstrahlen
	\begin{itemize}
	\item  $\Delta = 2 n_2 \frac{d}{cos\epsilonup} - 2n_1 tan\epsilonup sin\alphaup$ \\ $\Delta = 2 n_2 d cos\epsilonup = 2d \sqrt{n_2^2 - n_1^2 (sin\alphaup)^2}$

	\item mit $n_2 = 1 = Luft$   \; $\Rightarrow$ \; $\Delta = 2d\sqrt{n^2-1}$
	
	
	\end{itemize}


\end{itemize}

}






















\end{document}

